Planck sabiti

h değerleri Birimler
6,62606957(29)×10-34 J·s
4,135667516(91)×10-15 eV·s
6,62606957(29)×10-27 erg·s
ħ değerleri Birimler
1,054571726(47)×10-34 J·s
6,58211928(15)×10-16 eV·s
1,054571726(47)×10-27 erg·s
hc değerleri Birimler
1,98644568×10-25 J·m
1,23984193 eV·μm

Planck sabiti (h), bir fizik sabitidir ve kuantum mekaniğindeki aksiyonum kuantumu için kullanılır. Değeri h= 6.62607015×10−34 J⋅s' dir. Planck sabiti daha önceleri bir Fotonun enerjisi (E) ile elektromanyetik dalgasının frekansı (ν) arasında bir orantı idi. Enerji ile frekans arasındaki bu ilişki Planck ilişkisi veya Planck formülü olarak adlandırılır:

E = h ν . {\displaystyle E=h\nu \,.}

ν {\displaystyle \nu } , frekans; λ, dalga boyu ve c ışık hızı olduğunda aralarında λν = c ilişkisi vardır. Planck formülü şöyle de ifade edilebilir:

E = h c λ . {\displaystyle E={\frac {hc}{\lambda }}.\,}

Bir parçacığın çizgisel momentumu p ise, parçacığın λ olasılık dalgası şöyle olur:

λ = h p . {\displaystyle \lambda ={\frac {h}{p}}.}

Frekans, çevrim bölü saniye yerine radyan bölü saniye açısal frekansı olarak ifade edilirse, Planck sabiti içindeki 2π katsayısı yutulur. Bu durumda sabit, indirgenmiş Planck sabiti veya Dirac sabiti adını alır. Bu, Planck sabitinin 2π'ye bölümüne eşittir ve ħ ("h-çubuk") sembolü ile gösterilir:

ℏ = h 2 π . {\displaystyle \hbar ={\frac {h}{2\pi }}.}

Bir fotonun enerjisi ω açısal frekansına bağlı olarak şöyledir.

E = ℏ ω . {\displaystyle E=\hbar \omega .}

Burada, ω = 2πν 'dir. İndirgenmiş Planck sabiti, kuantum mekaniğinde açısal momentumun kuantumudur.

Planck sabiti, kuantum kuramını bulanlardan biri olan, Max Planck'tan sonra adlandırıldı. Sabit 1900'de keşfedildi. Klasik istatistiksel mekanikte h ın değeri değel kendisinin olması gerekir.[1]

Değeri

Planck sabiti, kuantum mekaniğinde aksiyonun temel birimi (kuantumu) olarak düşünülebilecek bir sabittir. Birimi SI'da joule-saniye (J·s) veya (N·m·s).

Planck sabitinin değeri;

h = 6.626   069   57 ( 29 ) × 10 − 34   J ⋅ s = 4 , 135   667   516 ( 91 ) × 10 − 15   e V ⋅ s . {\displaystyle h=6.626\ 069\ 57(29)\times 10^{-34}\ \mathrm {J\cdot s} =4,135\ 667\ 516(91)\times 10^{-15}\ \mathrm {eV\cdot s} .}

İndirgenmiş planck sabitinin değeri;

ℏ = h 2 π = 1 , 054   571   726 ( 47 ) × 10 − 34   J ⋅ s = 6 , 582   119   28 ( 15 ) × 10 − 16   e V ⋅ s . {\displaystyle \hbar ={{h} \over {2\pi }}=1,054\ 571\ 726(47)\times 10^{-34}\ \mathrm {J\cdot s} =6,582\ 119\ 28(15)\times 10^{-16}\ \mathrm {eV\cdot s} .}

Parantezler arasındaki iki rakam (örneğin 29 sayısı), yaklaşık değerin standart hatasını ifade eder.

Kökenleri

Kara cisim ışınımı

Bir kara delik tarafından yutulan herhangi bir frekanstaki ışık şiddeti. Her bir renk, farklı sıcaklığı ifade eder. Bu eğrilerin şekillerini ilk açıklayan Planck idi.

19. yüzyılda Planck, kara cisim ışınımı problemini ilk inceleyen kişi idi. Fakat bunu Kirchhoff 40 yıl önce ortaya çıkarmıştı.

Fotoelektrik etki

Işığın madde yüzeyine düşmesi sonucu maddeden elektron yayılması olayıdır. İlk kez 1839'da Alexandre Edmond Becquerel tarafından gözlemlendi. Fakat genellikle Heinrich Rudolf Hertz'e ithaf edilir.[2] Hertz ilk kez eksiksiz olarak 1887'de yayımlamıştır.

Atomik yapı

Hidrojen atomunun Bohr modelinin şeması. n=3 yörüngesinden n=2 yörüngesine doğru bir hal değişimi görülüyor. Burada görünür ışığın dalga boyu artarak 656 nm (kırmızı) olur.

Niels Bohr, atom yapısını ilk belirleyen (1913'te) Danimarkalı fizikçidir. Bohr atomundaki bir elektron belirli miktarda enerjiye sahiptir ve En enerjisi şu formülle bulunur:

E n = − h c 0 R ∞ n 2 {\displaystyle E_{n}=-{\frac {hc_{0}R_{\infty }}{n^{2}}}}

Burada R∞, üstel tanımlı sabit (Rydberg sabiti) ve n, herhangi bir tam sayı (n = 1, 2, 3, …). Elektron en düşük enerji yörüngesine ulaştıktan sonra n = 1), artık çekirdeğe daha fazla yaklaşamaz (düşük enerji). Bu yaklaşımdan yola çıkarak Bohr Rydberg formülünü hesapladı.

Parçacığın enerjisi ve hc ifadesi

Frekansı ν olan bir fotonun enerjisi E = h ν = ℏ ω {\displaystyle E=h\nu =\hbar \omega } formülüyle hesaplanabilir. Fotonun hızı c olduğu için frekansı ν = c λ {\displaystyle \nu ={\frac {c}{\lambda }}} şeklinde yazılabilir. Bu sayede enerji ifadesi:

E = h c λ {\displaystyle E={\frac {hc}{\lambda }}} haline dönüşür. Böylece dalga boyu bilinen bir ışığın enerjisinin hızlıca hesaplanabilmesi için hc ifadesinin hesaplanmış büyüklüğü,

h c = 1239 eV nm {\displaystyle hc=1239{\mbox{eV}}{\mbox{nm}}\,} veya
h c = 1974 ⋅ 10 − 19 J nm {\displaystyle hc=1974\cdot 10^{-19}{\mbox{J}}{\mbox{nm}}} kullanılır.

Örnek

Kırmızı ışık ortalama 682,5 nanometre dalga boyuna sahiptir. Buna göre; E = 1239 eV nm 682 , 5 nm = 1 , 8 eV {\displaystyle E={\frac {1239{\mbox{eV}}{\mbox{nm}}}{682,5{\mbox{nm}}}}=1,8{\mbox{eV}}} bir fotonun enerjisi olarak bulunur.

Turuncu ışık ortalama 607,5 nanometre dalga boyuna sahiptir. Buna göre; E = 1239 eV nm 607.5 nm = 2 , 0 eV {\displaystyle E={\frac {1239{\mbox{eV}}{\mbox{nm}}}{607.5{\mbox{nm}}}}=2,0{\mbox{eV}}} bir fotonun enerjisi olarak bulunur.

Sarı ışık ortalama 577,5 nanometre dalga boyuna sahiptir. Buna göre; E = 1239 eV nm 577.5 nm = 2 , 1 eV {\displaystyle E={\frac {1239{\mbox{eV}}{\mbox{nm}}}{577.5{\mbox{nm}}}}=2,1{\mbox{eV}}} bir fotonun enerjisi olarak bulunur.

Yeşil ışık ortalama 532,5 nanometre dalga boyuna sahiptir. Buna göre; E = 1239 eV nm 532.5 nm = 2 , 3 eV {\displaystyle E={\frac {1239{\mbox{eV}}{\mbox{nm}}}{532.5{\mbox{nm}}}}=2,3{\mbox{eV}}} bir fotonun enerjisi olarak bulunur.

Mavi ışık ortalama 467,5 nanometre dalga boyuna sahiptir. Buna göre; E = 1239 eV nm 467.5 nm = 2 , 6 eV {\displaystyle E={\frac {1239{\mbox{eV}}{\mbox{nm}}}{467.5{\mbox{nm}}}}=2,6{\mbox{eV}}} bir fotonun enerjisi olarak bulunur.

Mor ışık ortalama 410 nanometre dalga boyuna sahiptir. Buna göre; E = 1239 eV nm 410.5 nm = 3 eV {\displaystyle E={\frac {1239{\mbox{eV}}{\mbox{nm}}}{410.5{\mbox{nm}}}}=3{\mbox{eV}}} bir fotonun enerjisi olarak bulunur.

Kuantum mekaniği

Planck sabiti kuantum mekaniğinde etki edilen en küçük birimi temsil eder, diğer bir deyişle süreksizliğin birimidir. Kuantum mekaniğinde açısal momentumun x,y ve z bileşen operatörlerinin komutatörleri döndürme grubu S O 3 {\displaystyle SO_{3}} ve ona homomorfik olan S U 2 {\displaystyle SU_{2}} gruplarının Lie cebrini sağlar. Planck sabitinin en küçük etki birimi olduğu buradan da görülebilir.

[ L x , L y ] = i ℏ L z {\displaystyle [L_{x},L_{y}]=i\hbar L_{z}}

[ L y , L z ] = i ℏ L x {\displaystyle [L_{y},L_{z}]=i\hbar L_{x}}

[ L z , L x ] = i ℏ L y {\displaystyle [L_{z},L_{x}]=i\hbar L_{y}}

en genelinden e i j k {\displaystyle e_{ijk}\,} permütasyon sembolü olmak üzere

[ L i , L j ] = e i j k i ℏ L k {\displaystyle [L_{i},L_{j}]=e_{ijk}i\hbar L_{k}} ' dir.

Ayrıca bakınız

Notlar

  1. ^ Giuseppe Morandi, F. Napoli, E. Ercolessi (2001), Statistical mechanics: an intermediate course, ISBN 978-981-02-4477-4, Sayfa 85'e bakın KB1 bakım: Birden fazla ad: yazar listesi (link)
  2. ^ Arrhenius, Svante (10 Aralık 1922), Presentation speech of the 1921 Nobel Prize for Physics, 11 Ağustos 2011 tarihinde kaynağından arşivlendi, erişim tarihi: 27 Şubat 2013