Facteur de Lorentz

Le facteur de Lorentz est un paramètre-clé intervenant dans de nombreuses formules de la relativité restreinte. Il s’agit du facteur par lequel le temps, les longueurs et la masse relativistes changent pour un objet tandis que cet objet est en mouvement.

Historique

Le facteur de Lorentz^[1],[2],[3] (en anglais : Lorentz factor)^[4],[5] a été introduit dès 1887 par Woldemar Voigt (1850-1919)^[6]. Mais son éponyme est le mathématicien et physicien néerlandais Hendrik Lorentz, lauréat du prix Nobel de physique en 1902, qui l'a introduit en 1904^[7],[8] comme rapport de proportionnalité entre deux temps, le temps vrai et le temps local, mais qui apparaissait dans ses travaux antérieurs de 1895 comme rapport de deux longueurs^[7].

Le facteur est aussi nommé facteur gamma^[9],[10] de Lorentz^[11] ou encore facteur de dilatation^[12] du temps^[13].

Notation et expression

Le facteur de Lorentz est couramment noté ${\displaystyle \gamma }$^[4], la lettre gamma minuscule de l'alphabet grec.

Il est défini par :

où :

• ${\displaystyle v}$ est la vitesse relative du mobile considéré ;
• ${\displaystyle c}$ est la vitesse de la lumière dans le vide ;
• ${\displaystyle \beta }$ est la vitesse réduite^[1],[2], définie comme le rapport de ${\displaystyle v}$ par ${\displaystyle c}$^[14],[15] :

${\displaystyle \beta ={\frac {v}{c}}}$;

• ${\displaystyle \alpha }$ est le facteur de contraction^[16], qui est l'inverse de ${\displaystyle \gamma }$ :

${\displaystyle \alpha ={\frac {\sqrt {c^{2}-v^{2}}}{c}}={\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}={\sqrt {1-\beta ^{2}}}={\frac {\mathrm {d} \tau }{\mathrm {d} t}}={\frac {1}{\gamma }}}$;

• ${\displaystyle t}$ est le temps-coordonnée ;
• ${\displaystyle \tau }$ est le temps propre.

Dimension

En analyse dimensionnelle, le facteur de Lorentz est une grandeur sans dimension^[2],[10].

Quelques valeurs

La table suivante indique quelques valeurs du facteur de Lorentz correspondant à différentes valeurs de la vitesse, données en pourcentage de c.

${\displaystyle \beta =v/c}$	${\displaystyle \gamma }$	${\displaystyle \alpha =1/\gamma }$
0,000	1,000	1,000
0,100	1,005	0,995
0,200	1,021	0,980
0,300	1,048	0,954
0,400	1,091	0,917
0,500	1,155	0,866
0,600	1,250	0,800
0,700	1,400	0,714
0.800	1,667	0,600
0,866	2,000	0,500
0,900	2,294	0,436
0,990	7,089	0,141
0,999	22,366	0,045

Principale utilisation

Le facteur de Lorentz s'applique à la dilatation du temps et la contraction des longueurs en relativité restreinte.

On peut décrire ces effets en considérant les expériences imaginaires suivantes (imaginaires car pour que l'effet soit mesurable il est nécessaire que les vitesses soient proches de celle de la lumière).

Des observateurs terrestres situés le long du trajet d'une fusée donnée et observant son horloge à travers le hublot verront cette dernière tourner moins vite. Si Δτ est l'intervalle de temps lu sur l'horloge de la fusée, il lui correspondra pour les observateurs terrestres un temps Δt plus long donné par la formule :

${\displaystyle \,\Delta t=\gamma \Delta \tau \,.}$

Cette dilatation du temps est à l'origine du fameux paradoxe des jumeaux.

La contraction des longueurs est illustrée par le paradoxe du train. Si un train de longueur propre L₀ (c'est la longueur mesurée par un observateur au repos par rapport au train) passe dans un tunnel de même longueur propre L₀, les observateurs situés sur la voie pourront constater qu'à un instant donné pour eux le train semble plus court que le tunnel, sa longueur en quelque sorte « apparente » L étant plus courte que le tunnel et donnée par la formule :

${\displaystyle \,L=L_{0}/\gamma \,.}$

Démonstration

La relativité restreinte raisonne sur des événements repérés dans un espace-temps à quatre dimensions par une coordonnée temporelle t et trois coordonnées spatiales (x, y, z). Si on considère deux événements E1 et E2 de coordonnées (t₁, x₁, y₁, z₁) et (t₂, x₂, y₂, z₂) on définit le carré de l'intervalle d'espace-temps Δτ entre ces deux événements par la formule :

${\displaystyle \,c^{2}\Delta \tau ^{2}=c^{2}(t_{2}-t_{1})^{2}-(x_{2}-x_{1})^{2}-(y_{2}-y_{1})^{2}-(z_{2}-z_{1})^{2}\,,}$

ou :

${\displaystyle \,c^{2}\Delta \tau ^{2}=c^{2}\Delta t^{2}-\Delta s^{2}}$

si Δt et Δs représentent la distance temporelle et la distance spatiale entre les deux événements.

La relativité restreinte pose que cette quantité est indépendante du repère dans lequel elle est calculée. Elle est dite invariante par changement de coordonnées.

Appliquons cette propriété d'invariance à deux événements se produisant dans la fusée. Considérons ainsi deux éclairs successifs séparés par un intervalle de temps Δτ mesuré dans la fusée (il suffit de lire l'heure indiquée par l'horloge embarquée). Dans le repère fixe, les deux observateurs terrestres en coïncidence avec les éclairs 1 et 2 notent l'heure sur leur horloge et mesurent une différence de temps égale à Δt. Ces deux observateurs terrestres sont situés à une distance égale à v Δt si v est la vitesse de la fusée. Cette quantité représente la distance spatiale entre les événements E1 et E2 dans le repère fixe. Comme les deux éclairs sont émis dans la fusée, la distance spatiale entre ces deux mêmes événements évaluée dans le repère de la fusée est nulle. En écrivant l'invariance de la quantité c²Δt² - Δs² on obtient :

${\displaystyle \,c^{2}\Delta \tau ^{2}-0=c^{2}\Delta \tau ^{2}=c^{2}\Delta t^{2}-v^{2}\Delta t^{2}\,.}$

Cette formule redonne bien :

${\displaystyle \Delta t=\Delta \tau /{\sqrt {1-(v^{2}/c^{2})}}}$ égale par définition à ${\displaystyle \gamma \Delta \tau }$

Remarque

En introduisant le paramètre angulaire de vitesse θ défini par la formule :

${\displaystyle \theta \,=\,\mathrm {atanh} \,(v/c)}$

on a :

${\displaystyle \,\beta =(v/c)=\tanh \theta }$

et :

${\displaystyle \,\gamma =\cosh \theta \,.}$

Ce changement de variable permet d'écrire plus simplement les formules de Lorentz.

Énergie

On déduit de la valeur de ${\displaystyle \gamma }$ l'énergie d'une particule de masse au repos ${\displaystyle m_{0}}$,

${\displaystyle E=mc^{2}=\gamma m_{0}c^{2}}$

où ${\displaystyle c}$ est la vitesse de la lumière dans le vide et ${\displaystyle m}$ la masse de la particule en mouvement (qui dépend de sa vitesse).

En utilisant un développement en série entière de cette fonction,

${\displaystyle E={\frac {m_{0}c^{2}}{\sqrt {1-{\frac {v^{2}}{c^{2}}}}}}=m_{0}c^{2}+{\frac {1}{2}}m_{0}v^{2}+{\frac {3}{8}}{\frac {m_{0}v^{4}}{c^{2}}}+...+m_{0}c^{2}{\frac {(2n)!}{2^{2n}(n!)^{2}}}{\frac {v^{2n}}{c^{2n}}}+...}$

On retrouve l’énergie au repos contenue dans la masse (v=0) :

${\displaystyle E_{0}=m_{0}c^{2}}$

${\displaystyle E=E_{0}+E_{c}}$

${\displaystyle E_{c}=(\gamma -1)m_{0}c^{2}}$

${\displaystyle \gamma =1+{\frac {E_{c}}{m_{0}c^{2}}}}$

Ainsi que l'approximation de l'énergie cinétique pour les faibles vitesses (v<<c) :

${\displaystyle E_{c}\approx {\frac {1}{2}}m_{0}v^{2}}$ avec ${\displaystyle m_{0}\approx m}$

Notes et références

Voir aussi

Bibliographie

• [Cisło, Oziewicz et Page 2023] (en) Jerzy Cisło, Zbigniew Oziewicz et William S. Page, « Exponential of endomorphism with minimal polynomial », dans Hilda María Colín García, José de Jesús Cruz Guzmán et Louis H. Kauffman (éd.), Scientific legacy of Professor Zbigniew Oziewicz : selected papers from the international conference « Applied category theory graph-operad-logic », Singapour, Hackensack et Londres, World Scientific, coll. « Series on knots and everything » (n^o 75), octobre 2023, 1^re éd., XIV-752 p., 15,24 × 22,86 cm (ISBN 978-981-12-7114-4, OCLC 1381732807, DOI 10.1142/13275, présentation en ligne, lire en ligne), II^e partie, chap. 5, p. 85-106.
• [Clément 2017] B. Clément, Physique des particules : introduction aux concepts et au formalisme du modèle standard, Malakoff, Dunod, coll. « Sciences sup. / Physique », août 2017, 2^e éd. (1^re éd. avr. 2013), 1 vol., VII-182, ill., 24 cm (ISBN 978-2-10-076171-5, EAN 9782100761715, OCLC 1004270212, BNF 45343687, SUDOC 204093430, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Cox et Forshaw 2012] B. Cox et J. Forshaw (trad. de l'angl. par G. Chouraqui), Pourquoi E = mc² ? : et comment ça marche ? [« Why does E = mc² ? »], Malakoff, Dunod, coll. « Quai des sciences », avr. 2012 (réimpr. fév. 2019), 1^re éd., 1 vol., XII-206, ill., 24 cm (ISBN 978-2-10-057564-0, EAN 9782100575640, OCLC 798386654, BNF 42661962, SUDOC 160848504, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Gourgoulhon 2010] É. Gourgoulhon, Relativité restreinte : des particules à l'astrophysique, Les Ulis et Paris, EDP Sciences et CNRS Éditions, coll. « Savoirs actuels / Physique », mai 2010, 1^re éd., 1 vol., XXVI-776, ill., 23 cm (ISBN 978-2-7598-0067-4 et 978-2-271-07018-0, EAN 9782759800674, OCLC 731758818, BNF 41411713, SUDOC 14466514X, présentation en ligne, lire en ligne), chap. 4 (« Cinématique »), sect. 4.1 (« Le facteur de Lorentz »), p. 99-106.
• [Rax 2005] J.-M. Rax (préf. de B. Bigot), Physique des plasmas : cours et applications, Malakoff, Dunod, coll. « Sciences sup. / Physique », août 2005, 1^re éd., 1 vol., XII-426, ill., 24 cm (ISBN 978-2-10-007250-7, EAN 9782100072507, OCLC 77230441, BNF 40025642, SUDOC 090320409, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Ruffini et al. 2002] R. Ruffini, S.-S. Xue, C. L. Bianco, F. Fraschetti et P. Chardonnet, « Les trous noirs, source d'énergie », La Recherche, n^o 353 : « La colère des trous noirs : le mystère des sursauts gamma »,‎ mai 2002, p. 30-32 (Bibcode 2002Rech..353...30R, résumé, lire en ligne).
• [Semay et Silvestre-Brac 2016] C. Semay et B. Silvestre-Brac, Relativité restreinte : bases et applications, Malakoff, Dunod, coll. « Sciences sup. / Physique », mars 2016, 3^e éd. (1^re éd. oct. 2005), 1 vol., X-309, ill., 24 cm (ISBN 978-2-10-074703-0, EAN 9782100747030, OCLC 945975983, BNF 45019762, SUDOC 192365681, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Steane 2012] (en) A. M. Steane, Relativity made relatively easy [« La relativité rendue relativement facile »], Oxford, OUP, hors coll., oct. 2012, 1^re éd., 1 vol., XV-419, ill., 18,9 × 24,6 cm (ISBN 978-0-19-966285-2 et 978-0-19-966286-9, EAN 9780199662852, OCLC 867915395, SUDOC 170633683, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Taillet, Villain et Febvre 2013] R. Taillet, L. Villain et P. Febvre, Dictionnaire de physique, Bruxelles, De Boeck Sup., hors coll., fév. 2013, 3^e éd. (1^re éd. mai 2008), 1 vol., X-899, ill., 24 cm (ISBN 978-2-8041-7554-2, EAN 9782804175542, OCLC 842156166, BNF 43541671, SUDOC 167932349, lire en ligne), s.v.facteur de Lorentz, p. 269-270.

Articles connexes

• Relativité restreinte, formules de Lorentz
• Intervalle d'espace-temps
• E=mc²
• Transformation de Lorentz

Liens externes

• [Tresse n. d.] L. Tresse, « Le facteur de Lorentz », sur Astrophysique sur mesure de l'unité de formation et d'enseignement de l'Observatoire de Paris, n. d.
• (en) Lorentz factor (facteur de Lorentz) sur l'Etymological Dictionary of Astronomy and Astrophysics de l'Observatoire de Paris.

• Portail de la physique